Description des événements utilisés

Pour qualifier les deux approches de trajectographie, nous utiliserons des événements du type ``cocktail hadronique''. Il s'agit d'événements créés à partir d'hypothèses très simples qui permettent de reproduire les principales caractéristiques des collisions Au+Au à 200 GeV attendues au RHIC.

Les caractéristiques de ces événements sont les suivantes:

Les impulsions transverses sont générées suivant la distribution:

$$\frac{dN}{P_{t}} \propto \ P_{t}*e^{-m_{t}/T},\ \ m_{t} \ = \ \sqrt{P_{t}^{2}+m^{2}}$$

Toutes les distributions en impulsion transverse sont tronquées à 3 GeV/c.

Il y a trois types d'événements, "Basse multiplicité", "Multiplicité standard", et "Haute multiplicité", avec les paramètres de contrôle suivants:

Basse multiplicité: $\frac{dN}{dy(\pi^{+})}$ = 20 et $\frac{dN}{dy(proton)}$ = 2

Multiplicité standard: $\frac{dN}{dy(\pi^{+})}$ = 200 et $\frac{dN}{dy(proton)}$ = 20

Haute multiplicité: $\frac{dN}{dy(\pi^{+})}$ = 500 et $\frac{dN}{dy(proton)}$ = 20

Les populations des mésons sont les suivantes:

N($\pi^{+}$) = N($\pi^{-}$) = N($\pi^{0}$)

N($K^{+}$) = N($K^{-}$) =N($K^{0}_{s}$) =0.2*N($\pi^{+}$)

Avec l'inverse de la pente de la distribution d'impulsion transverse T = 200 MeV/c pour les pions et 250 MeV/c pour les kaons.

Les populations des baryons sont les suivantes, la population des antiparticules étant similaire à celle des particules associées:

N($\Lambda$) = N(proton)

N($\Sigma^{+}$) = N($\Sigma^{-}$) = 0.3*N(proton)

N($\Xi^{-}$) = 0.1*N(proton)

Avec l'inverse de la pente de la distribution d'impulsion transverse T = 300 MeV/c pour les baryons.

Nous utiliserons principalement les événements de multiplicité standard pour présenter les résultats de référence.