b - Les coupures sur la masse invariante

La masse de la particule étrange reconstruite est déduite de la façon suivante:

$$E_{V0} = E_{neg} + E_{pos}$$

$$M_{V0}^{2} + P_{V0}^{2} = E_{neg}^{2} + E_{pos}^{2} +2E_{neg}E_{pos}$$

$$M_{V0} = \sqrt{(M_{neg}^{2}+M_{pos}^{2}) +2(E_{neg}E_{pos}-\overrightarrow{P_{neg}}.\overrightarrow{P_{pos}})}$$

Il est alors nécessaire de faire une hypothèse sur la nature du vertex secondaire reconstruit pour estimer la masse de la particule étrange correspondante:

pour un $K_{s}^{0}$: $M_{neg}$ = $M_{\pi^{-}}$, $M_{pos}$ = $M_{\pi^{+}}$

pour un $\Lambda$: $M_{neg}$ = $M_{\pi^{-}}$, $M_{pos}$ = $M_{p}$

pour un $\overline {\Lambda }$: $M_{neg}$ = $M_{\overline{p}}$, $M_{pos}$ = $M_{\pi^{+}}$

La masse des particules étudiées étant parfaitement connue, la masse reconstruite est un critère de sélection très efficace pour rejeter les vertex ne correspondant pas à l'hypothèse considérée. En effet, le calcul de la masse invariante permet de tester l'adéquation entre l'impulsion et l'espèce des particules de la paire. Deux séries de coupure sont appliquées au cours de cette étude.

Le premier filtrage est réalisé dans l'algorithme de reconstruction des vertex secondaires. Cet ensemble de coupures est adapté pour éliminer une partie importante des combinaisons réalisées tout en minimisant la perte du signal que nous étudierons par la suite. Ces coupures sont uniquement géométriques, aucune hypothèse quant à la nature du vertex reconstruit n'étant formulée.

La première série de coupures étant destinée à réduire le volume de données produites par la recherche des vertex secondaires, la deuxième étape de filtrage consiste à identifier les vertex reconstruits. Ces coupures plus strictes permettent alors de ne conserver qu'un échantillon de particules étranges candidates qui seront transmises comme telles pour des analyses ultérieures. La pureté (ou le rapport en signal sur bruit), de l'échantillon est alors un aspect essentiel de la reconstruction des vertex secondaires.