d - Résolution en masse invariante

La figure 5.9 représente la dispersion et le décalage en masse par rapport à la masse réelle des $K^{0}_{s}$ et des $\Lambda$ . Cette distribution est inclusive, tous les types de vertex de la configuration optimale y contribuant.

**Figure 5.9:** Résolution et décalage en masse invariante pour les $K^{0}_{s}$ et $\Lambda$ .
$\resizebox* {0.8\textwidth}{!}{\includegraphics{plotV0/ResolMassV0.eps}}$

Comme il était attendu, l'erreur systématique sur l'évaluation de l'impulsion induit une sous-estimation de la masse invariante calculée à la fois pour les mésons et les baryons étranges. Néanmoins, ce décalage est plus faible pour les $\Lambda$ que pour les $K^{0}_{s}$ : le rapport de l'impulsion sur la masse des particules produites étant plus faible pour les baryons que les mésons, l'erreur systématique sur l'impulsion contribue de façon moins importante sur les $\Lambda-\overline{\Lambda}$ . Cet argument explique également la plus grande dispersion en masse les kaons neutres.

Le tableau 5.7 résume les différents décalages et résolutions en masse pour les trois types de vertex et les deux espèces de particules étranges étudiés.

Tableau 5.7: Résolution en masse invariante des différents types de vertex reconstruits.

	$K^{0}_{s}$		$\Lambda-\overline{\Lambda}$
	résolution	décalage	résolution	décalage
	( $MeV/c^{2}$ )	( $MeV/c^{2}$ )	( $MeV/c^{2}$ )	( $MeV/c^{2}$ )
TPC-TPC	5.7	-3.1	1.8	-0.5
TPC-VTX	5.7	-3.9	1.8	-0.8
VTX-VTX	4.8	-3.8	1.8	-1.0

Comme les résolutions en impulsion sont relativement constantes d'un type de vertex à l'autre, les résolutions en masse suivent le même comportement. On obtient alors pour les $K^{0}_{s}$ , une largeur de dispersion de l'ordre de 5.5 $MeV/c^{2}$ pour un décalage de -3.6 $MeV/c^{2}$ , et pour les $\Lambda-\overline{\Lambda}$ , un écart-type autour de la vraie masse de 1.8 $MeV/c^{2}$ pour une erreur systématique de -0.8 $MeV/c^{2}$ . Nous utiliserons ces valeurs pour appliquer les coupures en masse invariante.