b - Les particules que nous étudierons

Nous focaliserons notre étude sur trois types de particules:

Les $K^{0}_{s}$ :

Ces particules de masse $m_{K_{s}^{0}}$ = 498 $MeV/c^{2}$ ont un paramètre $c\tau = 2.68$ cm ce qui permet a priori d'en reconstruire une partie. Nous les détecterons par le canal de décroissance

$$K_{s}^{0} \longrightarrow \pi^{+}\ \pi^{-}$$

qui est le seul mode de décroissance à deux particules filles chargées. Ce canal a une probabilité de 68.7%. L'autre mode prédominant de désintégration fait intervenir une paire de pions neutres et ne sera pas visible dans notre situation.

Les $\Lambda$ :

Ce sont des baryons étranges de masse $m_{\Lambda}$ = 1116 $MeV/c^{2}$ et de $c\tau = 7.89$ cm. Comme les kaons neutres, ils ont deux modes de décroissance privilégiés :

$$\Lambda \longrightarrow p \ \pi^{-} \ avec \ une \ probabilit\acute{e} \ de \ 63.9\%$$

et

$$\Lambda \longrightarrow n \ \pi^{0} \ avec \ une \ probabilit\acute{e} \ de \ 35.8\%$$

les autres modes étant marginaux. Seul le mode de décroissance chargé sera observable.

Les $\overline {\Lambda }$ :

Ce sont les antiparticules des lambdas et elles ont donc les mêmes caractéristiques en masse et durée de vie. Les modes de décroissance s'obtiennent par conjugaison de charges. Pour le canal chargé, la réaction de désintégration est donnée par :

$$\overline{\Lambda} \longrightarrow \overline{p} \ \pi^{+}$$

Notre analyse se restreindra à la reconstruction de ces trois types de particules, néanmoins, ce ne sont pas les seules mesurables par STAR.